無限の広がりを持つ厚さを無視出来る間隔Ｔで平行な平面Ａ，Ｂ上に均一に面電荷蜜度 σＡ〔Ｃ／ｍ２〕、 σＢ〔Ｃ／ｍ２〕で電荷が分布する場合、平面Ｂが接地されているとして、ＢよりＨでの電位を求める。
電界は、（例えば）、'96 11/11提出期限のレポートで扱った平行平板と同様に解く。
電界はすべての電荷による電界の合成であることを利用して、電荷をＡ面とＢ面に分けてそれぞれの電界を計算し合成すればえられる。
Ａ（Ｂ）面の電界は既に求めてあるようにそれぞれの面から垂直に外に向かう方向に、σＡ／２ε０、 σＢ／２ε０となる。
それぞれの面による電界を合成すると、電界は３つの領域に分けられ、それぞれの領域内で一様である。
面に垂直にｘ軸を定めてｘ軸の原点をＢ面上に取ってＢ面からＡ面に向かう方向を正の方向とし電界をベクトル表示すると、ｙ，ｚ軸がどちらを向いてもＢよりｘの位置での電界は、
ただし、Ｅｘ（ｘ）＝（σＡ＋σＢ）／２ε０ （ｘ＞Ｔ）、
Ｅｘ（ｘ）＝（−σＡ＋σＢ）／２ε， （０＜ｘ＜Ｔ）、
Ｅｘ（ｘ）＝−（σＡ＋σＢ）／２ε０ （ｘ＜０）
Ｂ面の電位を基準として（Φ（０）＝０）、Ｈにおける電位Φ（Ｈ）は、電界を積分して
| Ｈ | ||
| Φ（Ｈ）＝ − | ∫ | Ｅｘd ｘ |
| ｘ＝０ |
としてえられる。
Ｈ＜０のとき、ｘ＜０であるから、
| Ｈ | |||||||||
| Φ（Ｈ）＝ | ∫ | σＡ＋σＢ | d ｘ |
＝ | [ | σＡ＋σＢ | ｘ | ] | Ｈ |
| ２ε０ | ２ε０ | ０ | |||||||
| ｘ＝０ |
| ＝ | σＡ＋σＢ | Ｈ | 〔Ｖ〕 ・・・（１） |
| ２ε０ |
０＜Ｈ＜Ｔのとき、０＜ｘ＜Ｔであるから、
| Ｈ | |||||||||
| Φ（Ｈ）＝ | ∫ | σＡ−σＢ | d ｘ |
＝ | [ | σＡ−σＢ | ｘ | ] | Ｈ |
| ２ε０ | ２ε０ | ０ | |||||||
| ｘ＝０ |
| ＝ | σＡ−σＢ | Ｈ | 〔Ｖ〕 ・・・（２） |
| ２ε０ |
Ｔ＜Ｈのとき、０＜ｘ＜ＴとＴ＜ｘでΦ（ｘ）は異なる。式（２）でΦ（Ｔ）は得られるので、
| Ｈ | |||||||||
| Φ（Ｈ）＝ Φ（Ｔ）− | ∫ | σＡ＋σＢ | d ｘ |
＝ Φ（Ｔ）− | [ | σＡ＋σＢ | ｘ | ] | Ｈ |
| ２ε０ | ２ε０ | Ｔ | |||||||
| ｘ＝Ｔ |
| ＝ | σＡ−σＢ | Ｔ | − | σＡ＋σＢ | （Ｈ−Ｔ） | 〔Ｖ〕 ・・・（３） |
| ２ε０ | ２ε０ |
| ＝ | σＡＴ | − | σＡ＋σＢ | Ｈ | 〔Ｖ〕 ・・・（３’） |
| ε０ | ２ε０ |
平面からの距離が同じ点は、同電位になる。その点の集合が等電位面になる。(青の破線）
電気力線は、平面から垂直に外向きに（電荷が負なら内向きに）まっすぐに伸びる。（赤の実線）
電界は一定であるので、電気力線は平行で、それぞれの領域で電気力線の密度は変化しない。