空間に導体の塊１、２、３、・・・が分布しているとする。この時、例えば導体１に電荷Ｑ1が存在しているとすると
この電荷は、空間に電界を及ぼし電位をもたらす。この電荷による導体１、２、・・・の電位をＶ11、Ｖ21、・・・
とする。さて、電荷Ｑ1は、導体１の表面で電界が垂直になるように（導体１の表面に）分布している。
このような分布は、（空間の誘電率の分布に変化が無ければ、）一通りしかない。（電荷量Ｑ1が倍になれば、導体１の表面上のすべての場所で電荷密度が倍になる。）
ゆえに、電位は、電荷量に比例し、それぞれの導体１，２，・・・に与えられる電位は、
Ｖ11＝ｐ11Ｑ1
Ｖ21＝ｐ21Ｑ1
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導体２へ電荷Ｑ2を分布させれば、同様に
Ｖ12＝ｐ12Ｑ2
Ｖ22＝ｐ22Ｑ2
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すべての導体に電荷が分布していれば、導体の電位は、それぞれの電荷がもたらす電位の和になるので、導体１の電位Ｖ1は
Ｖ1＝Ｖ11＋Ｖ12＋・・・
＝ｐ11Ｑ1＋ｐ12Ｑ2＋・・・
＝Σｐ1jＱj（ｊ；１、２、３、・・・）
他の導体の電位についても同様にかける。i番目の導体の電位Ｖiは、
Ｖi＝ΣｐijＱj（ｊ；１、２、３、・・・）
ここで、ｐijは電位係数と呼ばれる。ある導体に電荷を与えた時、その電荷によって、導体がどれだけの電位をえるかをあらわす。
正電荷を与えれば、自身を含めて周囲の電位は正になる（負電荷なら電位は負になる）ので、ｐij≧０である。（導体が遮蔽されている時は０）
また、自身から離れれば、電位は小さくなるので、ｐii＞ｐij（i≠j）である。
また、静電エネルギーで触れるようにｐij＝ｐjiである。
この導体の電荷と電位をあらわす式は、（例えば、ｎ個の導体があれば、ｎ元の）Ｑjに関する一次方程式とみなせる。
電位に関する式の数と電荷の変数の数は等しいので、一般にＱjに関して解くことができる。
ゆえに、Ｑjは次のようにあらわすことができる。
符号を考慮すれば、
ｑ11≧−（ｑ21＋ｑ31＋ｑ41＋・・・）
ｑ11＋ｑ21＋ｑ31＋ｑ41＋・・・≧０
一般に、
ｑ1i＋ｑ2i＋ｑ3i＋ｑ4i＋・・・≧０
ｑji＝ｑijであるから、
ｑi1＋ｑi2＋ｑi3＋ｑi4＋・・・≧０