等電位面と電界が互いに垂直であることを思い起こして、導体表面と電界との関係と比較すると
導体表面は同電位（導体全体が同電位）であるから、導体表面では電界は垂直である。
もし、等電位面を同じ電位の等電位面と同じ形状の表面をもつ導体に置き換えたとしても
導体の外部における電界（電位）分布は、導体に置き換える前と同じである。
以下に簡単な例を示す。
右の図のように（０，０，ｒz）にＱなる電荷、（０，０，−ｒz）に−Ｑなる電荷があるとする。（ただし、ｒz，Ｑ＞０）
この時、電位φ＝０の等電位面を求める。
任意の点ｒ＝（ｘ，ｙ，ｚ）における電位φ（ｒ）は、
φ（ｒ）＝Ｑ／４πε0*（１／（ｘ2＋ｙ2＋（ｚ−ｒz）2）1/2 −１／（ｘ2＋ｙ2＋（ｚ＋ｒz）2）1/2）
さてφ＝０であるから上式を変形すれば、点ｒの座標の関数として、
ｚ＝０
が得られる。よってこれが、φ＝０の等電位面をあらわす式である。
よって、接地された導体平面から距離ｈにある点電荷による電界等を考える場合には、点電荷から導体平面におろした垂線の足
に対して点対称の位置に、大きさが同じで逆符号の点電荷を考えれば良い。（導体表面に鏡を想定して、
鏡の中の点電荷の位置に大きさが同じで逆符号の点電荷を考える）
接地された導体平面に対して電荷が連続的に分布する場合には、電界等の分布は、電荷に対して重ね合わせることができることを応用して、
連続分布の電荷を点電荷とみなせるほど小さく分けて夫々の点電荷についての影像電荷を考えれば、導体表面での電界等の分布は表現される。
影像電荷の分布は、電荷の符号を変えて導体表面に鏡を想定して得られた電荷の分布に一致する。
右の図のように原点に−ｑなる電荷、（０，０，ｒ）にＱなる電荷があるとする。（ただし、ｒ，Ｑ，ｑ＞０）
この時、電位φ＝０の等電位面を求める。
任意の点ｒ＝（ｘ，ｙ，ｚ）における電位φ（ｒ）は、
φ（ｒ）＝１／４πε0*（−ｑ／（ｘ2＋ｙ2＋ｚ2）1/2 ＋Ｑ／（ｘ2＋ｙ2＋（ｚ−ｒ）2）1/2）
さてφ＝０であるから上式を変形すれば、点ｒの座標の関数として、
Ｑ／（ｘ2＋ｙ2＋（ｚ−ｒ）2）1/2） ＝ｑ／（ｘ2＋ｙ2＋ｚ2）1/2
Ｑ2（ｘ2＋ｙ2＋ｚ2）＝ｑ2（ｘ2＋ｙ2＋（ｚ−ｒ）2）
（Ｑ2−ｑ2）（ｘ2＋ｙ2＋ｚ2）＋２ｒｑ2ｚ＝ｑ2ｒ2
ｘ2＋ｙ2＋（ｚ＋ｒｑ2／（Ｑ2−ｑ2））2
＝ｑ2ｒ2／（Ｑ2−ｑ2）＋（ｒｑ2／（Ｑ2−ｑ2））2
＝ｒ2ｑ2Ｑ2／（Ｑ2−ｑ2）2
＝（ｒｑＱ／（Ｑ2−ｑ2））2
が得られる。よってこれが、φ＝０の等電位面をあらわす式である。
φ＝０の等電位面は、中心−ｒｑ2／（Ｑ2−ｑ2）、半径ｒｑＱ／（Ｑ2−ｑ2）の球をあらわす。
そこで、この等電位面を導体球に置き換えてみる。
φ＝０より、導体球は接地されている。導体球の半径をＲ、導体球の中心からＬ（Ｌ＞Ｒ）の位置にＱなる点電荷があるとする。
上で求めた、球の式と対応させると、
Ｌ＝ｒｑ2／（Ｑ2−ｑ2）＋ｒ＝ｒＱ2／（Ｑ2−ｑ2）
Ｒ＝ｒｑＱ／（Ｑ2−ｑ2）
となる。変形すれば、Ｌ／Ｒ＝Ｑ／ｑ、ｒｑ2／（Ｑ2−ｑ2）＝Ｒｑ／Ｑ
初めの式からｑ＝ＱＲ／Ｌ、２番目の式からｒｑ2／（Ｑ2−ｑ2）＝ＲＲ／Ｌが与えられる。
それぞれ、影像電荷の大きさと導体球の中心を基準にした影像電荷の位置を表している。
よって、導体球の中心から点電荷の方向へＲＲ／Ｌの位置に−ＱＲ／Ｌなる点電荷を考えれば、導体球外側の電界等は表現される。
（’導体球の半径と導体球の中心から点電荷までの距離の比（Ｒ／Ｌ）’と導体球の半径をかけた距離（ＲＲ／Ｌ）と
この比と点電荷をかけて符号を入れ替えた電荷（−ＱＲ／Ｌ）で影像電荷は表される。）