面積Ｓの導体板が間隔ｄで平行に置かれている。それぞれの導体板に電荷Ｑ、－Ｑ（Ｑ＞０）をためたとき導体間の電位差Ｖを求める。 無限の広さの導体板の結果を参考にする。電界は、導体板の周辺部から離れた中程の導体板間で均一で、 大きさは面電荷密度をσとすればσ/ε0で与えられる。電界はＱから－Ｑに向かう方向である。導体板の周辺部では、 電気力線が導体板間から外にはみ出る為に、均一な電界になってはいないが、周辺部に比べて中程の面積は圧倒的に大きいので面全体が均一な電界になっているとみなす。
さて、面電荷密度は、Ｑ/Ｓで与えられるので、電界はＱ/ε0Ｓとなる。両導体板間の電圧Ｖは、ＥｄでＱの側が高い。
よって、正電荷の方向に電圧の方向を選べば、
Ｖ＝Ｅｄ＝Ｑ/ε0Ｓ*ｄ
Ｑ＝ε0Ｓ/ｄ*Ｖ
この式は、平行導体板（極板）に蓄積する電荷量と導体板間の電圧が比例することをあらわす。比例定数を'Ｃ'(Capacitance)で表し、静電容量と言う。よって、
Ｃ＝∂Ｑ/∂Ｖ＝ε0Ｓ/ｄ
もし、極板間が、比誘電率εrの媒質で満たされていれば、極板間では電束が保存される。（もちろん真空中でも電束の保存は成立している。）
極板間の電束密度の大きさは、面電荷密度Ｑ/Ｓに等しいので、電界Ｅは、Ｑ/Ｓε0εrとなる。 よって極板間の電圧Ｖは、Ｖ＝Ｅｄ＝Ｑ/Ｓε0εr*ｄで表される。
Ｃ＝∂Ｑ/∂Ｖ＝ε0εrＳ/ｄ
（ここでは平行平板の例をあげたが）このように極板に電圧を印加すると極板には電荷が蓄積する。このような構造（素子）をキャパシタ（コンデンサ）という。
右の図のように、厚さｄ、幅Ｗの比誘電率εrの誘電体シートの片側に非常に薄い導体膜を密着させたものを２枚重ねて半径Ｒのロール状に巻く。
この構造は、２枚の導体膜間に電圧を印加するとコンデンサとして働く。以下にこの構造の静電容量を求める。
２ＳＤ＝σＳ （σは、面電荷密度 σ＝Ｑ/ＷＬ＝２ｄＱ/πＲ2Ｗ）
Ｄ＝σ/２＝ｄＱ/πＲ2Ｗ
Ｅ＝Ｄ/ε0εr＝ｄＱ/πε0εrＲ2Ｗ
電極間の電圧Ｖは、
Ｖ＝Ｅｄ＝ｄ2/ε0εrπＲ2Ｗ*Ｑ
よって静電容量 Ｃ は、
Ｃ＝∂Ｑ/∂Ｖ＝ε0εrπＲ2Ｗ/ｄ2
例えば、比誘電率εr＝４、厚さｄ＝５０μｍ、半径Ｒ＝１㎝、幅Ｗ＝３㎝とすれば、Ｃ＝０.１３３μＦとなる。
誘電体内には、電荷（電子、イオン、（帯電した）分子）が在り電荷は電界によって力を受ける。力が限界を越えると電荷は動き出し、誘電体膜は破壊される。
（絶縁破壊）電荷の受ける力は電界に比例し、絶縁破壊に至る電界は大きくて１０6Ｖ/㎝である。
この誘電体膜に１０4Ｖ/㎝までの電界を印加したとすると、最大印加電圧は、５０Ｖとなる。
例えば、こうして０.１３３μＦ、５０Ｖのコンデンサが実現できる。